[1] |
王俊, 蔡飞燕, 张汝钧, 李永川, 周伟, 李飞, 邓科, 郑海荣.基于压电声子晶体板波声场的微粒操控. 必威体育下载 , 2024, 73(7): 074302.doi:10.7498/aps.73.20231886 |
[2] |
陈聪, 张若钦, 李锋, 李志远.基于亚波长管道增强的漩涡声场悬浮操控微粒和液滴的实验研究. 必威体育下载 , 2023, 72(12): 124302.doi:10.7498/aps.72.20230383 |
[3] |
王燕萍, 蔡飞燕, 李飞, 张汝钧, 李永川, 王金萍, 张欣, 郑海荣.基于二维声子晶体板共振声场的微粒操控. 必威体育下载 , 2023, 72(14): 144207.doi:10.7498/aps.72.20230099 |
[4] |
潘瑞琪, 李凡, 杜芷玮, 胡静, 莫润阳, 王成会.平面波声场中内置偏心液滴的弹性球壳声辐射力. 必威体育下载 , 2023, 72(5): 054302.doi:10.7498/aps.72.20222155 |
[5] |
刘浪, 王一平.基于可调频光力晶格中声子-光子拓扑性质的模拟和探测. 必威体育下载 , 2022, 71(22): 224202.doi:10.7498/aps.71.20221286 |
[6] |
臧雨宸, 苏畅, 吴鹏飞, 林伟军.零阶Bessel驻波场中任意粒子声辐射力和力矩的Born近似. 必威体育下载 , 2022, 71(10): 104302.doi:10.7498/aps.71.20212251 |
[7] |
臧雨宸, 林伟军, 苏畅, 吴鹏飞.Gauss声束对离轴椭圆柱的声辐射力矩. 必威体育下载 , 2021, 70(8): 084301.doi:10.7498/aps.70.20201635 |
[8] |
朱纪霖, 高东宝, 曾新吾.基于相位变换声镊的单个微粒平面移动操控. 必威体育下载 , 2021, 70(21): 214302.doi:10.7498/aps.70.20210981 |
[9] |
黄先玉, 蔡飞燕, 李文成, 郑海荣, 何兆剑, 邓科, 赵鹤平.空气中一维声栅对微粒的声操控. 必威体育下载 , 2017, 66(4): 044301.doi:10.7498/aps.66.044301 |
[10] |
张宇, 唐志列, 吴泳波, 束刚.基于声透镜的三维光声成像技术. 必威体育下载 , 2015, 64(24): 240701.doi:10.7498/aps.64.240701 |
[11] |
毕欣, 黄林, 杜劲松, 齐伟智, 高扬, 荣健, 蒋华北.脉冲微波辐射场空间分布的热声成像研究. 必威体育下载 , 2015, 64(1): 014301.doi:10.7498/aps.64.014301 |
[12] |
聂永发, 朱海潮.利用源强密度声辐射模态重建声场. 必威体育下载 , 2014, 63(10): 104303.doi:10.7498/aps.63.104303 |
[13] |
陈湛旭, 唐志列, 万 巍, 何永恒.基于声透镜成像系统的光声层析成像. 必威体育下载 , 2006, 55(8): 4365-4370.doi:10.7498/aps.55.4365 |
[14] |
张碧星, 汪承灏, Anders Bostr?m.压电条SH声辐射场研究. 必威体育下载 , 2005, 54(5): 2111-2117.doi:10.7498/aps.54.2111 |
[15] |
卢新培, 潘垣, 张寒虹.水中脉冲放电的电特性与声辐射特性研究. 必威体育下载 , 2002, 51(7): 1549-1553.doi:10.7498/aps.51.1549 |
[16] |
王佐卿.声表面波在线性调频声栅上作Bragg衍射后的聚焦声场. 必威体育下载 , 1988, 37(3): 388-395.doi:10.7498/aps.37.388 |
[17] |
王佐卿, 汪承浩, 周素华.声表面波在声栅上的反常Bragg衍射. 必威体育下载 , 1988, 37(3): 379-387.doi:10.7498/aps.37.379 |
[18] |
王佐卿, 周素华, 汪承浩.声表面波在声栅上的Bragg衍射. 必威体育下载 , 1983, 32(2): 156-167.doi:10.7498/aps.32.156 |
[19] |
钱祖文.计算线源声参量阵辐射场的新方法. 必威体育下载 , 1981, 30(11): 1479-1487.doi:10.7498/aps.30.1479 |
[20] |
钱祖文.关于声散射声. 必威体育下载 , 1976, 25(6): 472-480.doi:10.7498/aps.25.472 |