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摘要

由磁场重联触发的发生在日冕和过渡区域上的具有高度动态的太阳爆发活动是灾害性空间天气的驱动源, 对太阳爆发活动的空间成像和光谱分光测量是实现精准空间天气预报的关键数据来源. 太阳大气上单离子氦的Lyman α跃迁产生波长30.4 nm的He II共振谱线, 相比于邻近的谱线强度至少高一个数量级, 因此能用来观测太阳爆发事件中的物质流动和能量输运过程. 本文针对传统的太阳极紫外成像仪和成像光谱仪的缺陷, 利用光线追迹方法设计了一款工作在He II 30.4 nm波长处的二维光谱层析成像仪器, 采用无狭缝的3个级次(–1, 0, +1)同时衍射成像架构, 单次快照可实现大视场的二维光谱瞬时成像. 由于3个级次图像的空间信息和光谱信息混叠, 利用有限层析投影角度的光谱数据反演算法, 重构了观测目标的三维数据立方体 I( x, y, λ).

关键词:

Abstract

Highly dynamic solar eruptive activities occurring over the corona and transition region, triggered off by magnetic field reconnection, are the driving source of disastrous space weather, and the space imaging and spectroscopic measurements of solar eruptive activities are a key data source for accurate space weather forecasting. The He II 30.4 nm resonance line comes from the Lyman αtransition of singly ionized helium, which has an anomalous intensity, an order of magnitude higher than the intensities of other transition region lines. In this paper, we propose and design a two-dimensional spectroscopic tomographic imaging instrument operating at He II 30.4 nm wavelength to make up for the shortcomings of conventional solar extreme ultraviolet imager and imaging spectrometer, and adopt a slitless three-order (–1, 0, +1) simultaneous diffraction imaging configuration with a single snapshot to achieve two-dimensional spectroscopy instantaneous imaging with a large field of view. Owing to the confusion of spatial and spectral information of the three orders of images, the three-dimensional data cube I( x, y, λ) of the observed target is reconstructed using a spectral data inversion algorithm with a limited tomographic projection angle.

Keywords:

作者及机构信息

1.
2.
3.

通信作者:李林,bit421@bit.edu.cn; 刘越,liuyue@bit.edu.cn

基金项目:中国科学院战略性先导科技专项(批准号: XDA15018300)资助的课题.

Authors and contacts

1.
2.
3.

Corresponding author:Li Lin,bit421@bit.edu.cn; Liu Yue,liuyue@bit.edu.cn

Funds:Project supported by the Strategic Pioneer Science and Technology Program of the Chinese Academy of Sciences (Grant No. XDA15018300)

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参考文献

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施引文献

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	参数	取值
Specifications	Spectral range/nm	29.4 — 31.4
	FOV/arcmin²	10 arcmin × 10 arcmin
	Spectral resolution/nm	0.003
	Spatial resolution/arcsec	0.42
	Line-of-sight velocity/(km·s^–1)	> 29.61
	System focal length/mm	6500
	Pixel size/μm	13
	Optical volume/mm³	1050 mm× 330 mm×60 mm
Telescope design	R_T/mm	1888.190
	Conic	–1
	Δ/mm	80
Spectral imaging system design	1/d₀/mm^–1	3200
	r_A/mm	150
	β	6.87^×
	i/(°)	5.56
	R/mm	263.514
	ρ/mm	259.940
	b₂	0.0938
	Ruling area/mm²	20 mm × 20 mm

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Smooth multiplicative algebraic reconstruction technique
1. Initial guess: $G(x, \lambda ) = {I_0}(x){I_\infty }(\lambda )/N$
2. Projection: $[{I'_{ - 1}}, {I'_0}, {I'_{ + 1}}, {I'_\infty }] = P[G]$
3. Correction: $\begin{aligned} G = G{\left[ {\frac{ { {I_{ - 1} }(x - \lambda )} }{ { { {I'}_{ - 1} }(x - \lambda )} } } \right]^\gamma }{\left[ {\frac{ { {I_0}(x)} }{ { { {I'}_0}(x)} } } \right]^\gamma }\\ \times{\left[ {\frac{ { {I_{ + 1} }(x + \lambda )} }{ { { {I'}_{ + 1} }(x + \lambda )} } } \right]^\gamma }{\left[ {\frac{ { {I_\infty }(\lambda )} }{ { { {I'}_\infty }(\lambda )} } } \right]^\gamma }\end{aligned}$
4. Smoothing: $G = G \otimes \displaystyle\frac{1}{ {1 + 2 t + 2 s} }\left[ {\begin{array}{*{20}{c} } 0& t & 0 \\ s& 1 & s \\ 0& t & 0 \end{array} } \right]$
5. Reprojection: $[{I'_{ - 1}}, {I'_0}, {I'_{ + 1}}, {I'_\infty }] = P[G]$
6. Evaluate goodness of fit: $\chi _m^2 = 1 + \displaystyle\sum\limits_{x, y} \dfrac{(I'_m - I_m)^2}{N}$
7. Adjust smoothing parameters: $t = \dfrac{t}{\chi _{ - 1}^2\chi _{ + 1}^2},~~ s = \dfrac{s}{\chi _0^2}$
8. Loop to step 3

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Quantized indicators	τ	k	δ_RMS
Parametric inversion	0.862	0.668	0.294

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